Siatka dyfrakcyjna - Diffraction grating

Bardzo duża odbijająca siatka dyfrakcyjna
Żarowe żarówki oglądany przez siatkę dyfrakcyjną transmisyjnego.

W optyce , A siatka dyfrakcyjna jest elementem optycznym okresowej strukturze, która pęka i ugina światło na kilka wiązek poruszających się w różnych kierunkach. Powstające zabarwienie jest formą zabarwienia strukturalnego . Kierunki tych wiązek zależą od rozstawu siatki i długości fali światła tak, że siatka działa jako element dyspersyjny . Z tego powodu siatki są powszechnie stosowane w monochromatorach i spektrometrach .

W praktycznych zastosowaniach kraty zazwyczaj mają na swojej powierzchni grzbiety lub liniatury, a nie ciemne linie. Takie kraty mogą być przepuszczalne lub refleksyjne . Tworzone są również siatki, które modulują fazę, a nie amplitudę padającego światła, często przy użyciu holografii .

Zasady siatek dyfrakcyjnych zostały odkryte przez Jamesa Gregory'ego około rok po eksperymentach z pryzmatami Isaaca Newtona , początkowo z takimi przedmiotami jak ptasie pióra. Pierwsza siatka dyfrakcyjna wykonana przez człowieka została wykonana około 1785 roku przez wynalazcę z Filadelfii, Davida Rittenhouse'a , który nawleczył włosy między dwiema gwintowanymi śrubami. Było to podobne do siatki dyfrakcyjnej wykonanej przez znanego niemieckiego fizyka Josepha von Fraunhofera w 1821 roku . Kraty o najmniejszym rozstawie linii (d) stworzył w latach 60. XIX wieku Friedrich Adolph Nobert (1806–1881) w Greifswaldzie; następnie dwaj Amerykanie Lewis Morris Rutherfurd (1816-1892) i William B. Rogers (1804-1882) przejęli prowadzenie; a pod koniec XIX wieku kraty wklęsłe Henry'ego Augusta Rowlanda (1848-1901) były najlepszymi dostępnymi.

Dyfrakcja może tworzyć „tęczowe” kolory, gdy jest oświetlana przez źródło światła o szerokim spektrum (np. ciągłe). Przykładem mogą być iskrzące się efekty ciasno rozmieszczonych wąskich ścieżek na optycznych dyskach pamięci, takich jak CD lub DVD . Podobne efekty tęczy obserwowane w cienkich warstwach oleju (lub benzyny itp.) na wodzie, znane jako opalizacja , nie są spowodowane przez siatkę, ale raczej przez interferencję cienkowarstwową pomiędzy blisko rozmieszczonymi warstwami transmisyjnymi. Siatka ma równoległe linie, podczas gdy płyta CD ma spiralę drobno rozmieszczonych ścieżek danych. Kolory dyfrakcyjne pojawiają się również, gdy patrzy się na jasne punktowe źródło przez półprzezroczystą osłonę z tkaniny parasolowej o drobnym skoku. Folie dekoracyjne wzorzyste oparte na odblaskowych łatach siatkowych są bardzo tanie i powszechne.

Teoria operacji

Główny artykuł: Dyfrakcja
Siatka dyfrakcyjna odbijająca tylko zieloną część widma z oświetlenia fluorescencyjnego w pomieszczeniu

Zależność między rozstawem siatek a kątami padania i ugiętych wiązek światła jest znana jako równanie siatki. Zgodnie z zasadą Huygensa-Fresnela każdy punkt na czole fali rozchodzącej się można uznać za działający jako źródło punktowe, a czoło fali w dowolnym kolejnym punkcie można znaleźć, sumując wkłady z każdego z tych poszczególnych źródeł punktowych. Kraty mogą być typu „odblaskowego” lub „przepuszczalnego”, analogicznie do lustra lub soczewki. Krata ma „tryb zerowego rzędu” (w którym rząd dyfrakcji m jest ustawiony na zero), w którym nie ma dyfrakcji, a promień światła zachowuje się zgodnie z prawami odbicia i załamania tak samo jak z lustrem lub obiektyw.

Diagram przedstawiający różnicę ścieżek między promieniami rozproszonymi z sąsiednich linii dyfrakcyjnych siatki odblaskowej

Wyidealizowana siatka składa się z zestawu szczelin o odstępach d , które muszą być szersze niż interesująca długość fali, aby wywołać dyfrakcję. Zakładając płaską falę monochromatycznego światła o długości fali λ przy normalnym padaniu na siatkę (prostopadle do siatki), każda szczelina w siatce działa jak quasi-punktowe źródło, z którego światło rozchodzi się we wszystkich kierunkach (chociaż jest to zwykle ograniczone do półkula). Po interakcji światła z siatką, ugięte światło składa się z sumy zakłócających składowych fal emanujących z każdej szczeliny w siatce; W dowolnym punkcie przestrzeni, przez który może przechodzić ugięte światło, zwykle nazywanym punktem obserwacji, długość drogi od każdej szczeliny w siatce do danego punktu zmienia się, więc zmienia się również faza fali emanującej z każdej ze szczelin w tym punkcie . W rezultacie suma fal ugiętych w danym punkcie tworzy piki i doliny natężenia światła poprzez addytywną i destrukcyjną interferencję . (Oczywiście gdzieś pomiędzy tymi dwoma przypadkami również możliwe. Skrajnych), gdy różnica między pilotem światła od sąsiednich szczelin do punktu obserwacyjnego jest równa nieparzystej całkowitej-wielokrotnością połowy długości fali, l x ( λ / 2) z nieparzysta liczba całkowita l , fale są przesunięte w fazie, a zatem znoszą się nawzajem, tworząc (lokalnie) minimalną intensywność. Podobnie, gdy różnica ścieżek jest wielokrotnością λ , fale są w fazie i występuje (lokalnie) maksymalne natężenie. Dla wiązki padającej normalnie na siatkę maksima natężenia występują przy kątach dyfrakcji θ m , które spełniają zależność d sin θ m = mλ , gdzie θ m jest kątem między ugiętym promieniem a wektorem normalnym siatki , a d jest kątem Odległość od środka jedną szczelinę do środka sąsiedniej szczeliny, a m jest liczbą całkowitą reprezentującą propagacji trybem zainteresowania zwanej rzędzie ugięcia.

Porównanie widm otrzymanych z siatki dyfrakcyjnej przez dyfrakcję (1) i pryzmatu przez refrakcję (2). Dłuższe fale (czerwony) są bardziej uginane, ale załamywane mniej niż fale krótsze (fioletowy).
Intensywność jako mapa cieplna dla monochromatycznego światła za kratą

Kiedy płaska fala świetlna pada normalnie na siatkę, ugięte światło ma maksima przy kątach ugięcia θ m, określone wzorem :

Można wykazać, że jeśli fala płaska pada pod dowolnym kątem θ i do normalnej siatki, równanie siatki staje się:

Po rozwiązaniu dla maksimów ugiętych kątów równanie to:

Należy zauważyć, że równania te zakładają, że obie strony siatki stykają się z tym samym medium (np. powietrzem). Światło odpowiadające bezpośredniej transmisji (lub odbiciu zwierciadlanemu w przypadku siatki odbiciowej) nazywane jest rzędem zerowym i oznaczane m = 0. Pozostałe maksima występują pod kątami reprezentowanymi przez niezerowe liczby całkowite m . Zauważ, że m może być dodatnie lub ujemne, co skutkuje dyfrakcją rzędów po obu stronach wiązki zerowego rzędu.

To wyprowadzenie równania siatki opiera się na wyidealizowanej siatce. Jednak zależność między kątami ugiętych wiązek, odstępami siatek i długością fali światła stosuje się do każdej regularnej struktury o tym samym odstępie, ponieważ związek fazowy między światłem rozproszonym z sąsiednich elementów siatki pozostaje taki sam. Szczegółowy rozkład ugiętego światła zależy od szczegółowej budowy elementów siatki oraz liczby elementów w siatce, ale zawsze daje maksima w kierunkach podanych równaniem siatki.

Można wykonać kraty, w których różne właściwości padającego światła są modulowane w sposób okresowy; obejmują one

We wszystkich tych przypadkach obowiązuje równanie siatki.

Elektrodynamika kwantowa

Śrubowa lampa fluorescencyjna sfotografowana w siatce dyfrakcyjnej odbicia, pokazująca różne linie widmowe wytwarzane przez lampę.

Elektrodynamika kwantowa (QED) oferuje kolejne wyprowadzenie właściwości siatki dyfrakcyjnej w postaci fotonów jako cząstek (na pewnym poziomie). QED można opisać intuicyjnie za pomocą całkowego sformułowania mechaniki kwantowej. Jako taki może modelować fotony jako potencjalnie podążające wszystkimi ścieżkami od źródła do punktu końcowego, każda ścieżka z określoną amplitudą prawdopodobieństwa . Te amplitudy prawdopodobieństwa można przedstawić jako liczbę zespoloną lub równoważny wektor – lub, jak Richard Feynman nazywa je po prostu w swojej książce o QED, „strzałkami”.

Dla prawdopodobieństwa wystąpienia określonego zdarzenia sumuje się amplitudy prawdopodobieństwa dla wszystkich możliwych sposobów, w jakie zdarzenie może wystąpić, a następnie bierze się pod uwagę kwadrat długości wyniku. Amplituda prawdopodobieństwa dla fotonu ze źródła monochromatycznego dotarcia do określonego punktu końcowego w określonym czasie, w tym przypadku, może być modelowana jako strzałka, która szybko się obraca, dopóki nie zostanie oceniona, gdy foton osiągnie swój punkt końcowy. Na przykład, dla prawdopodobieństwa, że ​​foton odbije się od lustra i będzie obserwowany w danym punkcie określoną ilość czasu później, ustawia się amplitudę prawdopodobieństwa fotonu wirującego, gdy opuszcza on źródło, podąża za nim do lustra, a następnie do punktu końcowego, nawet w przypadku ścieżek, które nie wymagają odbijania się od lustra pod równymi kątami. Można wtedy ocenić amplitudę prawdopodobieństwa w końcowym punkcie fotonu; następnie można scałkować wszystkie te strzałki (patrz suma wektorów ) i podnieść do kwadratu długość wyniku, aby uzyskać prawdopodobieństwo, że ten foton odbije się od lustra w odpowiedni sposób. Czas, jaki te ścieżki przyjmują, określa kąt strzałki amplitudy prawdopodobieństwa, ponieważ można powiedzieć, że „wirują” ze stałą prędkością (która jest związana z częstotliwością fotonu).

Czasy ścieżek w pobliżu klasycznego miejsca odbicia lustra są prawie takie same, więc amplitudy prawdopodobieństwa wskazują prawie w tym samym kierunku, a zatem mają sporą sumę. Badanie ścieżek w kierunku krawędzi zwierciadła pokazuje, że czasy pobliskich ścieżek różnią się od siebie, a zatem kończymy sumowanie wektorów, które szybko się anulują. Tak więc istnieje większe prawdopodobieństwo, że światło będzie podążać prawie klasyczną ścieżką odbicia niż ścieżką dalej. Jednak z tego lustra można zrobić siatkę dyfrakcyjną, zdrapując obszary w pobliżu krawędzi lustra, które zwykle znoszą pobliskie amplitudy — ale teraz, ponieważ fotony nie odbijają się od zeskrobanych części, amplitudy prawdopodobieństwa to wszystko wskazuje na przykład na czterdzieści pięć stopni, może mieć pokaźną sumę. Dzięki temu światło o odpowiedniej sumie częstości ma większą amplitudę prawdopodobieństwa i jako takie ma większe prawdopodobieństwo dotarcia do odpowiedniego punktu końcowego.

Ten konkretny opis zawiera wiele uproszczeń: źródło punktowe, „powierzchnia”, od której światło może się odbijać (zaniedbując w ten sposób interakcje z elektronami) i tak dalej. Największym uproszczeniem jest być może fakt, że „wirowanie” strzałek o amplitudzie prawdopodobieństwa jest w rzeczywistości dokładniej wyjaśniane jako „wirowanie” źródła, ponieważ amplitudy prawdopodobieństwa fotonów nie „wirują” podczas przechodzenia. Otrzymujemy tę samą zmienność amplitud prawdopodobieństwa, pozwalając, aby czas, w którym foton opuścił źródło, był nieokreślony – a czas ścieżki mówi nam teraz, kiedy foton opuściłby źródło, a tym samym jaki kąt jego „strzałki” byłoby. Jednak ten model i aproksymacja jest rozsądna, aby zilustrować koncepcyjnie siatkę dyfrakcyjną. Światło o innej częstotliwości może również odbijać się od tej samej siatki dyfrakcyjnej, ale z innym punktem końcowym.

Kraty jako elementy dyspersyjne

Zależność długości fali w równaniu siatki pokazuje, że siatka rozdziela padającą wiązkę polichromatyczną na składowe składowe długości fali pod różnymi kątami, tj. jest dyspersja kątowa . Każda długość fali widma wiązki wejściowej jest wysyłana w innym kierunku, tworząc tęczę kolorów przy oświetleniu światłem białym. Jest to wizualnie podobne do działania pryzmatu , chociaż mechanizm jest bardzo inny. Pryzmat załamuje fale o różnych długościach pod różnymi kątami ze względu na ich różne współczynniki załamania, podczas gdy siatka ugina fale o różnych długościach pod różnymi kątami z powodu interferencji przy każdej długości fali.

Światło żarówki z latarką postrzegane przez kraty transmisyjnego, pokazano dwa ugięte rozkazy. Rząd m = 0 odpowiada bezpośredniemu przepuszczaniu światła przez kratę. W pierwszym porządku dodatnim ( m = +1) kolory o rosnących długościach fal (od niebieskiego do czerwonego) ulegają dyfrakcji pod rosnącymi kątami.

Wiązki ugięte odpowiadające kolejnym rzędom mogą zachodzić na siebie, w zależności od zawartości widmowej wiązki padającej i gęstości siatki. Im wyższy rząd widmowy, tym większe nakładanie się na następny rząd.

Wiązka lasera argonowego składająca się z wielu kolorów (długości fali) pada na krzemową siatkę dyfrakcyjną i jest rozdzielana na kilka wiązek, po jednej dla każdej długości fali. Długości fal to (od lewej do prawej) 458 nm, 476 nm, 488 nm, 497 nm, 502 nm i 515 nm.

Z równania siatki wynika, że ​​kąty ugiętych rzędów zależą tylko od okresu rowków, a nie od ich kształtu. Kontrolując profil przekroju rowków, możliwe jest skoncentrowanie większości ugiętej energii optycznej w określonej kolejności dla danej długości fali. Powszechnie stosuje się profil trójkątny. Ta technika nazywa się płonąc . Kąt padania i długość fali, dla których dyfrakcja jest najbardziej wydajna (stosunek ugiętej energii optycznej do energii padającej jest najwyższy) są często nazywane kątem rozbłysku i długością rozbłysku. Wydajność z kraty mogą również zależeć od polaryzacji padającego światła. Kraty są zwykle oznaczane przez gęstość rowków , liczbę rowków na jednostkę długości, zwykle wyrażoną w rowkach na milimetr (g/mm), również równą odwrotności okresu rowkowania. Okres rowka musi być rzędu długości fali będącej przedmiotem zainteresowania; zakres spektralny pokrywany przez siatkę jest zależny od odstępu rowków i jest taki sam dla siatek rządzonych i holograficznych o tej samej stałej siatki (czyli gęstości rowka lub okresu rowka). Maksymalna długość fali, jaką siatka może uginać, jest równa dwukrotności okresu siatki, w którym to przypadku padające i uginane światło jest pod kątem dziewięćdziesięciu stopni (90°) w stosunku do normalnej siatki. Aby uzyskać rozproszenie częstotliwości na szerszej częstotliwości, należy użyć pryzmatu . Reżim optyczny, w którym najczęściej stosuje się siatki, odpowiada długościom fal od 100 nm do 10 µm . W takim przypadku gęstość rowków może zmieniać się od kilkudziesięciu rowków na milimetr, jak w siatkach Echelle , do kilku tysięcy rowków na milimetr.

Gdy odstęp między rowkami jest mniejszy niż połowa długości fali światła, jedynym obecnym porządkiem jest rząd m = 0. Siatki o tak małej okresowości (w stosunku do długości fali światła padającego) nazywane są siatkami o poddługości fali i wykazują szczególne właściwości optyczne. Wykonane na materiale izotropowym siatki o subfalowych długościach powodują powstanie dwójłomności , w której materiał zachowuje się tak, jakby był dwójłomny .

Produkcja

siatka dyfrakcyjna

Kraty SR (Surface Relief)

Kraty SR zawdzięczają swoją nazwę strukturze powierzchni zagłębień (niskorzeźba) i elewacji (wysokość). Pierwotnie kratami o wysokiej rozdzielczości rządziły wysokiej jakości silniki rządzące, których budowa była dużym przedsięwzięciem. Henry Joseph Grayson zaprojektował maszynę do wytwarzania siatek dyfrakcyjnych, uzyskując w 1899 jedną ze 120 000 linii na cal (około 4724 linii na mm). Później techniki fotolitograficzne stworzyły siatki za pomocą holograficznych wzorów interferencyjnych. Holograficzny krata ma sinusoidalne rowki jak wyniku zakłóceń optycznych wzorze sinusoidalnym na materiał siatki podczas jej wytwarzania, i może nie być tak skuteczne, jak rządzą kratek, ale są często preferowane w monochromatorów , ponieważ wytwarzają one mniej światła rozproszonego . Technika kopiowania może tworzyć wysokiej jakości repliki z krat głównych dowolnego typu, obniżając w ten sposób koszty produkcji.

Technologia półprzewodnikowa jest obecnie wykorzystywana również do wytrawiania siatek o wzorze holograficznym w wytrzymałe materiały, takie jak topiona krzemionka. W ten sposób holografia o niskiej emisji światła rozproszonego jest połączona z wysoką wydajnością głębokich, trawionych siatek transmisyjnych i może być włączona do wielkoseryjnej, taniej technologii produkcji półprzewodników.

Kraty VPH (Volume Phase Holography)

Inny sposób wytwarzania siatek dyfrakcyjnych wykorzystuje światłoczuły żel umieszczony pomiędzy dwoma podłożami. Holograficzny wzór interferencyjny odsłania żel, który jest później rozwijany. Siatki te, zwane siatkami dyfrakcyjnymi holografii objętościowo-fazowej (lub siatkami dyfrakcyjnymi VPH) nie mają fizycznych rowków, ale zamiast tego mają okresową modulację współczynnika załamania w żelu. Eliminuje to większość efektów rozpraszania powierzchni zwykle obserwowanych w innych typach siatek. Te kraty mają również tendencję do wyższej wydajności i pozwalają na włączenie skomplikowanych wzorów do pojedynczej kraty. Siatka dyfrakcyjna VPH jest zazwyczaj siatką transmisyjną, przez którą przechodzi padające światło i ulega dyfrakcji, ale siatka odbiciowa VPH może być również wykonana przez nachylenie kierunku modulacji współczynnika załamania względem powierzchni siatki. W starszych wersjach takich krat podatność środowiskowa była kompromisem, ponieważ żel musiał być przechowywany w niskiej temperaturze i wilgotności. Zazwyczaj substancje światłoczułe są uszczelnione między dwoma podłożami, co czyni je odpornymi na wilgoć oraz naprężenia termiczne i mechaniczne. Siatki dyfrakcyjne VPH nie ulegają zniszczeniu przez przypadkowe dotknięcia i są bardziej odporne na zarysowania niż typowe siatki wypukłe.

Inne kraty

Nową technologią wprowadzania siatki do zintegrowanych fotonicznych obwodów fal świetlnych jest cyfrowa holografia planarna (DPH). Siatki DPH są generowane w komputerze i wytwarzane na jednym lub kilku interfejsach płaskiego falowodu optycznego przy użyciu standardowych metod mikrolitografii lub nanodrukowania, kompatybilnych z produkcją masową. Światło rozchodzi się wewnątrz krat DPH, ograniczone przez gradient współczynnika załamania światła, co zapewnia dłuższą drogę interakcji i większą elastyczność w sterowaniu światłem.

Przykłady

Rowki na płycie kompaktowej mogą pełnić funkcję siatki i generować opalizujące refleksy.

Siatki dyfrakcyjne są często stosowane w monochromatorach , spektrometrach , laserach , urządzeniach do multipleksowania z podziałem długości fali, urządzeniach do kompresji impulsów optycznych i wielu innych przyrządach optycznych.

Zwykłe tłoczone nośniki CD i DVD są codziennymi przykładami siatek dyfrakcyjnych i można ich użyć do zademonstrowania efektu poprzez odbijanie promieni słonecznych od nich na białą ścianę. Jest to efekt uboczny ich wytwarzania, ponieważ jedna powierzchnia płyty CD ma wiele małych wgłębień w plastiku, ułożonych w spiralę; ta powierzchnia ma cienką warstwę metalu nałożoną, aby wgłębienia były bardziej widoczne. Struktura płyty DVD jest optycznie podobna, chociaż może mieć więcej niż jedną powierzchnię z rowkami, a wszystkie powierzchnie z rowkami znajdują się wewnątrz dysku.

Ze względu na wrażliwość na współczynnik załamania mediów, siatka dyfrakcyjna może być stosowana jako czujnik właściwości płynu.

W standardowej tłoczonej płycie winylowej , oglądanej pod małym kątem prostopadle do rowków, widać podobny, ale mniej zdefiniowany efekt do tego na CD/DVD. Wynika to z kąta widzenia (mniejszego niż krytyczny kąt odbicia czarnego winylu) i ścieżki odbijanego światła, która jest zmieniana przez rowki, pozostawiając za sobą tęczowy wzór reliefu.

Siatki dyfrakcyjne są również używane do dystrybucji równomiernie Frontlight z e-czytników , takich jak Nook Prosty dotykowy z GlowLight .

Kraty z elementów elektronicznych

Dyfrakcja reflektora na telefonie komórkowym

Niektóre elementy elektroniki codziennego użytku zawierają drobne i regularne wzory, dzięki czemu z łatwością służą jako siatki dyfrakcyjne. Na przykład czujniki CCD z wyrzuconych telefonów komórkowych i aparatów można usunąć z urządzenia. Dzięki wskaźnikowi laserowemu dyfrakcja może ujawnić strukturę przestrzenną czujników CCD. Można to zrobić również w przypadku wyświetlaczy LCD lub LED smartfonów. Ponieważ takie wyświetlacze są zwykle chronione tylko przezroczystą obudową, eksperymenty można przeprowadzać bez uszkadzania telefonów. Jeśli dokładne pomiary nie są zamierzone, światło punktowe może ujawnić wzory dyfrakcyjne.

Kraty naturalne

Biofilmu na powierzchni akwarium daje efekty dyfrakcyjne Kraty gdy bakterie są zwymiarowane i rozmieszczone równomiernie. Takie zjawiska są przykładem pierścieni Quetelet .

Mięsień prążkowany jest najczęściej spotykaną naturalną siatką dyfrakcyjną, co pomogło fizjologom w określeniu struktury takiego mięśnia. Poza tym strukturę chemiczną kryształów można traktować jako siatki dyfrakcyjne dla rodzajów promieniowania elektromagnetycznego innych niż światło widzialne, co jest podstawą technik takich jak krystalografia rentgenowska .

Najczęściej mylone z siatkami dyfrakcyjnymi są opalizujące kolory pawich piór, masy perłowej i skrzydeł motyla . Opalizujący u ptaków, ryb i owadów jest często spowodowany interferencją cienkowarstwową, a nie siatką dyfrakcyjną. Dyfrakcja wytwarza całe spektrum kolorów wraz ze zmianą kąta widzenia, podczas gdy interferencja cienkowarstwowa zwykle daje znacznie węższy zakres. Powierzchnie kwiatów mogą również tworzyć dyfrakcję, ale struktury komórkowe roślin są zwykle zbyt nieregularne, aby uzyskać drobną geometrię szczeliny niezbędną dla siatki dyfrakcyjnej. Sygnał opalizacji kwiatów jest więc dostrzegalny tylko lokalnie, a zatem niewidoczny dla owadów odwiedzających kwiaty. Jednak u niektórych bezkręgowców, takich jak pawi pająki , czułki krewetek nasiennych , występują naturalne kraty , a nawet zostały odkryte w skamielinach z łupków z Burgess .

Efekty siatki dyfrakcyjnej są czasami obserwowane w meteorologii . Korony dyfrakcyjne to kolorowe pierścienie otaczające źródło światła, takie jak słońce. Są one zwykle obserwowane znacznie bliżej źródła światła niż aureole i są powodowane przez bardzo drobne cząsteczki, takie jak krople wody, kryształki lodu lub cząsteczki dymu na zamglonym niebie. Kiedy wszystkie cząstki mają prawie ten sam rozmiar, uginają padające światło pod bardzo określonymi kątami. Dokładny kąt zależy od wielkości cząstek. Korony dyfrakcyjne są powszechnie obserwowane wokół źródeł światła, takich jak płomienie świec lub latarnie uliczne, we mgle. Opalizująca chmura jest spowodowana dyfrakcją, zachodzącą wzdłuż pierścieni koronalnych, gdy cząsteczki w chmurach mają jednakowy rozmiar.

Zobacz też

Uwagi

Bibliografia

Zewnętrzne linki