Jonizacja - Ionization

Jonizacja lub jonizacja to proces, w którym atom lub cząsteczka uzyskuje ładunek ujemny lub dodatni , zyskując lub tracąc elektrony , często w połączeniu z innymi zmianami chemicznymi. Powstały elektrycznie naładowany atom lub cząsteczka nazywana jest jonem . Jonizacja może wynikać z utraty elektronu po zderzeniach z cząstkami subatomowymi , zderzeniach z innymi atomami, cząsteczkami i jonami lub poprzez oddziaływanie z promieniowaniem elektromagnetycznym . Reakcje rozszczepienia wiązania heterolitycznego i podstawienia heterolitycznego mogą skutkować tworzeniem się par jonowych. Jonizacja może nastąpić w wyniku rozpadu radioaktywnego w procesie wewnętrznej konwersji , w którym wzbudzone jądro przenosi swoją energię na jeden z elektronów wewnętrznej powłoki, powodując jego wyrzucenie.

Zastosowania

Codzienne przykłady jonizacji gazów to takie jak w lampie fluorescencyjnej lub innych lampach wyładowczych . Znajduje również zastosowanie w detektorach promieniowania takich jak licznik Geigera-Müllera czy komora jonizacyjna . Proces jonizacji jest szeroko stosowany w różnych urządzeniach w naukach podstawowych (np. spektrometria mas ) oraz w przemyśle (np. radioterapia ).

Produkcja jonów

Efekt lawinowy w polu elektrycznym wytworzonym pomiędzy dwiema elektrodami. Pierwotne zdarzenie jonizacji uwalnia jeden elektron, a każde kolejne zderzenie wyzwala kolejny elektron, więc z każdego zderzenia wyłaniają się dwa elektrony: elektron jonizujący i elektron uwolniony.

Jony naładowane ujemnie powstają, gdy swobodny elektron zderza się z atomem, a następnie zostaje uwięziony wewnątrz bariery potencjału elektrycznego, uwalniając nadmiar energii. Proces ten znany jest jako jonizacja wychwytująca elektrony .

Dodatnio naładowane jony powstają poprzez przekazanie pewnej ilości energii związanemu elektronowi w zderzeniu z naładowanymi cząstkami (np. jonami, elektronami lub pozytonami) lub z fotonami. Progowa ilość wymaganej energii nazywana jest potencjałem jonizacyjnym . Badanie takich zderzeń ma fundamentalne znaczenie w odniesieniu do problemu kilku ciał , który jest jednym z głównych nierozwiązanych problemów fizyki. Eksperymenty kinematycznie kompletne , tj. eksperymenty, w których wyznaczany jest całkowity wektor pędu wszystkich fragmentów zderzenia (rozproszony pocisk, odrzucający się jon tarczy i wyrzucony elektron), przyczyniły się do znacznego postępu w teoretycznym zrozumieniu problemu kilku ciał w ostatnich latach.

Jonizacja adiabatyczna

Jonizacja adiabatyczna to forma jonizacji, w której elektron jest usuwany z atomu lub cząsteczki w najniższym stanie energetycznym lub do niego dodawany, aby utworzyć jon o najniższym stanie energetycznym.

Rozładowania Townsend jest dobrym przykładem tworzenia jonów dodatnich i wolnych elektronów, ze względu na oddziaływania jonowego. Jest to reakcja kaskadowa z udziałem elektronów w obszarze o wystarczająco wysokim polu elektrycznym w ośrodku gazowym, który może być zjonizowany, takim jak powietrze . Po pierwotnym zdarzeniu jonizacyjnym, z powodu promieniowania jonizującego, jon dodatni dryfuje w kierunku katody , podczas gdy swobodny elektron dryfuje w kierunku anody urządzenia. Jeśli pole elektryczne jest wystarczająco silne, swobodny elektron zyskuje wystarczającą energię, aby uwolnić kolejny elektron, gdy zderzy się z inną cząsteczką. Dwa wolne elektrony przemieszczają się następnie w kierunku anody i uzyskują wystarczającą energię z pola elektrycznego, aby spowodować jonizację uderzeniową, gdy nastąpią kolejne zderzenia; i tak dalej. Jest to w rzeczywistości reakcja łańcuchowa generowania elektronów i jest zależna od uzyskania przez wolne elektrony wystarczającej energii między zderzeniami, aby podtrzymać lawinę.

Wydajność jonizacji to stosunek liczby utworzonych jonów do liczby użytych elektronów lub fotonów.

Energia jonizacji atomów

Energie jonizacji pierwiastków neutralnych (przewidywane poza 104)

Trend energii jonizacji atomów jest często używany do wykazania okresowego zachowania atomów w odniesieniu do liczby atomowej, co podsumowuje uporządkowanie atomów w tabeli Mendelejewa . Jest to cenne narzędzie do ustalenia i zrozumienia uporządkowania elektronów na orbitalach atomowych bez wchodzenia w szczegóły funkcji falowych czy procesu jonizacji. Przykład przedstawiono na rysunku po prawej. Okresowy nagły spadek potencjału jonizacyjnego np. po atomach gazu szlachetnego wskazuje na pojawienie się nowej otoczki w metalach alkalicznych . Ponadto lokalne maksima na wykresie energii jonizacji, poruszające się z rzędu od lewej do prawej, wskazują na podpowłoki s, p, d i f.

Półklasyczny opis jonizacji

Fizyka klasyczna i model atomu Bohra mogą jakościowo wyjaśnić fotojonizację i jonizację za pośrednictwem zderzeń. W takich przypadkach, podczas procesu jonizacji, energia elektronu przekracza różnicę energii bariery potencjału, którą próbuje przejść. Półklasyczny opis nie może jednak opisać jonizacji tunelowej, ponieważ proces ten obejmuje przejście elektronu przez klasycznie zabronioną barierę potencjału.

Kwantowy opis mechaniczny jonizacji

Oddziaływanie atomów i cząsteczek z dostatecznie silnymi impulsami laserowymi prowadzi do jonizacji, która prowadzi do jedno- lub wielokrotnie naładowanych jonów. Szybkość jonizacji, czyli prawdopodobieństwo jonizacji w jednostce czasu, można obliczyć tylko za pomocą mechaniki kwantowej . Ogólnie rzecz biorąc, rozwiązania analityczne nie są dostępne, a przybliżenia wymagane do wykonalnych obliczeń numerycznych nie zapewniają wystarczająco dokładnych wyników. Jednak gdy intensywność lasera jest wystarczająco duża, szczegółową strukturę atomu lub cząsteczki można zignorować i możliwe jest analityczne rozwiązanie szybkości jonizacji.

Jonizacja tunelowa

Połączony potencjał atomu i jednorodnego pola laserowego. Przy odległościach r < r 0 , potencjał lasera można pominąć, podczas gdy przy odległościach r > r 0 potencjał kulombowski jest pomijalny w porównaniu z potencjałem pola laserowego. Elektron wychodzi spod bariery w r = R c . E i to potencjał jonizacji atomu.

Jonizacja tunelowa to jonizacja spowodowana tunelowaniem kwantowym . W klasycznej jonizacji elektron musi mieć wystarczającą energię, aby przejść przez barierę potencjału, ale tunelowanie kwantowe pozwala elektronowi po prostu przejść przez barierę potencjału, zamiast przechodzić przez nią, ze względu na falową naturę elektronu. Prawdopodobieństwo tunelowania elektronu przez barierę spada wykładniczo wraz z szerokością bariery potencjału. Dlatego elektron o wyższej energii może przejść dalej w górę bariery potencjału, pozostawiając znacznie cieńszą barierę do tunelowania, a tym samym większą szansę na to. W praktyce jonizację tunelową można zaobserwować, gdy atom lub cząsteczka oddziałuje z silnymi impulsami laserowymi w bliskiej podczerwieni. Proces ten można rozumieć jako proces, w którym elektron związany, poprzez absorpcję więcej niż jednego fotonu z pola laserowego, ulega jonizacji. Ten obraz jest powszechnie znany jako jonizacja wielofotonowa (MPI).

Keldysh modelował proces MPI jako przejście elektronu ze stanu podstawowego atomu do stanów Wołkowa. W modelu tym zaniedbywane jest zaburzenie stanu podstawowego przez pole laserowe, a szczegóły budowy atomu przy określaniu prawdopodobieństwa jonizacji nie są brane pod uwagę. Główną trudnością w modelu Keldysha było pominięcie wpływu oddziaływania kulombowskiego na końcowy stan elektronu. Jak widać z rysunku, pole kulombowskie nie jest bardzo małe w porównaniu z potencjałem lasera przy większych odległościach od jądra. Jest to sprzeczne z przybliżeniem dokonanym przez zaniedbanie potencjału lasera w obszarach w pobliżu jądra. Perełomow i in. obejmowało oddziaływanie kulombowskie na większych odległościach międzyjądrowych. Ich model (który nazywamy modelem PPT) został wyprowadzony dla potencjału krótkiego zasięgu i obejmuje efekt oddziaływania kulombowskiego o dużym zasięgu poprzez poprawkę pierwszego rzędu w quasi-klasycznym działaniu. Larochelle i in. porównali przewidywane teoretycznie krzywe jonów i intensywności atomów gazu szlachetnego oddziałujących z laserem Ti:Sapphire z pomiarami eksperymentalnymi. Wykazali, że całkowita szybkość jonizacji przewidywana przez model PPT bardzo dobrze pasuje do eksperymentalnych wydajności jonów dla wszystkich gazów szlachetnych w reżimie pośrednim parametru Keldysha.

Szybkość MPI na atomie o potencjale jonizacyjnym w laserze spolaryzowanym liniowo o częstotliwości jest wyrażona wzorem

gdzie

  • jest parametrem adiabatycznym Keldysha,
  • ,
  • jest szczytowym polem elektrycznym lasera i
  • .

Współczynniki , i są podane przez

Współczynnik jest podany przez

gdzie

Quasi-statyczna jonizacja tunelowa

Tunelowanie quasi-statyczne (QST) to jonizacja, której szybkość można w sposób zadowalający przewidzieć za pomocą modelu ADK, tj. granicę modelu PPT, gdy zbliża się do zera. Stawka QST jest podana przez

W porównaniu z brakiem sumowania po n, które reprezentują różne ponadprogowe piki jonizacji (ATI), jest godne uwagi.

Silne przybliżenie pola dla szybkości jonizacji

Obliczenia PPT są wykonywane w E- gauge, co oznacza, że ​​pole lasera jest traktowane jako fale elektromagnetyczne. Szybkość jonizacji można również obliczyć w mierniku A , który podkreśla cząsteczkowy charakter światła (pochłanianie wielu fotonów podczas jonizacji). Takie podejście przyjął model Krainowa oparty na wcześniejszych pracach Faisala i Reissa. Otrzymana stawka jest podana przez

gdzie:

  • z byciem ponderomotoryczną energią,
  • to minimalna liczba fotonów potrzebna do jonizacji atomu,
  • jest podwójną funkcją Bessela,
  • z kątem między pędem elektronu p i polem elektrycznym lasera F ,
  • FT jest trójwymiarową transformatą Fouriera, a
  • uwzględnia poprawkę kulombowska w modelu SFA.

Stabilizacja atomowa/pułapka na populację

Przy obliczaniu szybkości MPI atomów brane są pod uwagę tylko przejścia do stanów kontinuum. Takie przybliżenie jest akceptowalne, o ile nie ma rezonansu wielofotonowego między stanem podstawowym a niektórymi stanami wzbudzonymi. Jednak w rzeczywistej sytuacji oddziaływania z laserami impulsowymi, podczas ewolucji natężenia lasera, ze względu na różne przesunięcia Starka stanu podstawowego i wzbudzonego, istnieje możliwość, że jakiś stan wzbudzony przejdzie w rezonans wielofotonowy ze stanem podstawowym. W obrazie atomu obciągniętego stan podstawowy obciągnięty fotonami i stan rezonansowy przechodzą z unikniętym przejściem przy natężeniu rezonansu . Minimalna odległość , przy unikniętym skrzyżowaniu jest proporcjonalna do uogólnionej częstotliwości Rabiego, łączącej oba stany. Według Story et al. prawdopodobieństwo pozostania w stanie podstawowym , jest dane wzorem

gdzie jest zależna od czasu różnica energii między dwoma stanami ubranymi. W interakcji z krótkim impulsem, jeśli rezonans dynamiczny zostanie osiągnięty w części narastającej lub opadającej impulsu, populacja praktycznie pozostaje w stanie podstawowym i efekt rezonansów wielofotonowych może zostać pominięty. Jeśli jednak stany przejdą w rezonans na szczycie impulsu, gdzie , wtedy stan wzbudzony jest obsadzany. Po zaludnieniu, ponieważ potencjał jonizacji stanu wzbudzonego jest mały, oczekuje się, że elektron zostanie natychmiast zjonizowany.

W 1992 roku de Boer i Muller wykazali, że atomy Xe poddane krótkim impulsom laserowym mogą przetrwać w stanach silnie wzbudzonych 4f, 5f i 6f . Uważano, że stany te zostały wzbudzone przez dynamiczne przesunięcie Starka poziomów w rezonans wielofotonowy z polem podczas narastającej części impulsu laserowego. Późniejsza ewolucja impulsu laserowego nie zjonizowała całkowicie tych stanów, pozostawiając kilka silnie wzbudzonych atomów. Zjawisko to będziemy nazywać „pułapkami na populację”.

Schematyczne przedstawienie pułapkowania populacji typu lambda. G jest stanem podstawowym atomu. 1 i 2 to dwa zdegenerowane stany wzbudzone. Po przeniesieniu populacji do stanów w wyniku rezonansu wielofotonowego, stany te są sprzężone przez kontinuum c i populacja zostaje uwięziona w superpozycji tych stanów.

Wspominamy obliczenia teoretyczne, że niepełna jonizacja występuje, gdy występuje równoległe wzbudzenie rezonansowe do wspólnego poziomu z utratą jonizacji. Rozważamy stan taki jak 6f z Xe, który składa się z 7 quasi-zdegenerowanych poziomów w zakresie szerokości pasma lasera. Poziomy te wraz z kontinuum tworzą układ lambda. Mechanizm zalewkowania typu lambda schematycznie przedstawiono na rysunku. W narastającej części impulsu (a) stan wzbudzony (z dwoma zdegenerowanymi poziomami 1 i 2) nie znajduje się w rezonansie wielofotonowym ze stanem podstawowym. Elektron jest jonizowany poprzez sprzężenie wielofotonowe z kontinuum. Wraz ze wzrostem natężenia impulsu stan wzbudzony i kontinuum ulegają przesunięciu w energii z powodu przesunięcia Starka. W szczycie impulsu (b) stany wzbudzone przechodzą w rezonans wielofotonowy ze stanem podstawowym. Gdy intensywność zaczyna spadać (c), oba stany łączą się w kontinuum, a populacja jest uwięziona w spójnej superpozycji obu stanów. Przy kolejnym działaniu tego samego impulsu, z powodu interferencji w amplitudach przejść układu lambda, pole nie może całkowicie zjonizować populacji i część populacji zostanie uwięziona w spójnej superpozycji poziomów quasi zdegenerowanych. Zgodnie z tym wyjaśnieniem stany o wyższym momencie pędu – z większą liczbą podpoziomów – miałyby większe prawdopodobieństwo uwięzienia populacji. Ogólnie siła pułapkowania będzie określona przez siłę sprzężenia dwóch fotonów między quasi-zdegenerowanymi poziomami poprzez kontinuum. W 1996 roku Talebpour et al. obserwowane struktury na krzywych pojedynczo naładowanych jonów Xe, Kr i Ar. Strukturom tym przypisano pułapkowanie elektronów w silnym polu laserowym. Bardziej jednoznaczną demonstrację pułapkowania populacji opisali T. Morishita i CD Lin.

Wielokrotna jonizacja niesekwencyjna

Zjawisko niesekwencyjnej jonizacji (NSI) atomów poddanych działaniu intensywnych pól laserowych było od 1983 roku przedmiotem wielu badań teoretycznych i eksperymentalnych. Pionierskie prace rozpoczęto od obserwacji struktury „kolana” na sygnale jonów Xe 2+ krzywa intensywności w zależności od L'Huillier et al. Z eksperymentalnego punktu widzenia, podwójna jonizacja NS odnosi się do procesów, które w pewien sposób zwiększają szybkość produkcji jonów podwójnie naładowanych o ogromny czynnik przy intensywnościach poniżej intensywności nasycenia jonu o pojedynczym ładunku. Z drugiej strony wielu woli zdefiniować NSI jako proces, w którym dwa elektrony są jonizowane prawie jednocześnie. Definicja ta implikuje, że oprócz kanału sekwencyjnego istnieje jeszcze jeden kanał, który jest głównym wkładem do produkcji podwójnie naładowanych jonów przy niższych intensywnościach. Pierwszą obserwację potrójnego NSI w argonie oddziałującego z laserem 1  µm opisali Augst i in. Później, systematycznie badając NSI wszystkich atomów gazu rzadkiego, zaobserwowano poczwórne NSI Xe. Najważniejszym wnioskiem z tego badania była obserwacja następującej zależności między szybkością NSI do dowolnego stanu naładowania a szybkością jonizacji tunelowej (przewidywaną wzorem ADK) do poprzednich stanów naładowania;

gdzie jest szybkością quasi-statycznego tunelowania do i-tego stanu naładowania i są pewnymi stałymi zależnymi od długości fali lasera (ale nie od czasu trwania impulsu).

Zaproponowano dwa modele wyjaśniające niesekwencyjną jonizację; model wstrząsania i model ponownego rozpraszania elektronów. Model shake-off (SO), po raz pierwszy zaproponowany przez Fittinghoffa i in., został przejęty z dziedziny jonizacji atomów za pomocą promieni rentgenowskich i pocisków elektronowych, gdzie proces SO jest jednym z głównych mechanizmów odpowiedzialnych za wielokrotną jonizację atomów. Model SO opisuje proces NS jako mechanizm, w którym jeden elektron jest jonizowany przez pole lasera, a odejście tego elektronu jest tak szybkie, że pozostałe elektrony nie mają wystarczająco dużo czasu, aby dostosować się do nowych stanów energetycznych. Dlatego istnieje pewne prawdopodobieństwo, że po jonizacji pierwszego elektronu drugi elektron zostanie wzbudzony do stanów o wyższej energii (wstrząsanie) lub nawet zjonizowany (wstrząsanie). Należy wspomnieć, że do tej pory nie przeprowadzono obliczeń ilościowych w oparciu o model SO, a model jest nadal jakościowy.

Model rozpraszania elektronów został niezależnie opracowany przez Kuchieva, Schafera i in. , Corkuma, Beckera i Faisala oraz Faisala i Beckera. Główne cechy modelu można łatwo zrozumieć z wersji Corkum. Model Corkuma opisuje jonizację NS jako proces, w którym elektron jest jonizowany tunelowo. Elektron oddziałuje następnie z polem laserowym, gdzie jest przyspieszany od jądra jądrowego. Jeśli elektron został zjonizowany w odpowiedniej fazie pola, pół cyklu później przejdzie przez pozycję pozostałego jonu, gdzie może uwolnić dodatkowy elektron poprzez uderzenie elektronu. Tylko w połowie czasu elektron jest uwalniany z odpowiednią fazą, a druga połowa nigdy nie wraca do jądra jądrowego. Maksymalna energia kinetyczna, jaką może mieć powracający elektron, jest 3,17 razy większa od potencjału ponderomotorycznego ( ) lasera. Model Corkum wyznacza granicę odcięcia na minimalną intensywność ( jest proporcjonalna do intensywności), przy której może wystąpić jonizacja spowodowana ponownym rozproszeniem.

Diagram Feynmana dla procesu podwójnej jonizacji w atomie poprzez mechanizm ponownego rozpraszania

Model rozproszenia w wersji Kuchieva (model Kuchieva) jest mechaniką kwantową. Podstawową ideę modelu ilustrują diagramy Feynmana na rysunku a. Najpierw oba elektrony znajdują się w stanie podstawowym atomu. Linie oznaczone aib opisują odpowiadające im stany atomowe. Następnie elektron a ulega jonizacji. Początek procesu jonizacji wskazuje przecięcie z nachyloną linią przerywaną. gdzie występuje MPI. Propagację zjonizowanego elektronu w polu lasera, podczas którego absorbuje on inne fotony (ATI), pokazano pełną grubą linią. Zderzenie tego elektronu z macierzystym jonem atomowym jest pokazane pionową przerywaną linią reprezentującą oddziaływanie kulombowskie między elektronami. Stan oznaczony c opisuje wzbudzenie jonów do stanu dyskretnego lub kontinuum. Rysunek b opisuje proces wymiany. Model Kuchieva, w przeciwieństwie do modelu Corkuma, nie przewiduje progowej intensywności występowania jonizacji NS.

Kuciev nie uwzględnił efektów kulombowskich na dynamikę zjonizowanego elektronu. Spowodowało to ogromne niedoszacowanie podwójnej szybkości jonizacji. Oczywiście w ujęciu Beckera i Faisala (co jest w duchu odpowiednikiem modelu Kuchieva) ta wada nie istnieje. W rzeczywistości ich model jest dokładniejszy i nie ma zbyt wielu przybliżeń dokonanych przez Kuchieva. Wyniki ich obliczeń doskonale pasują do wyników eksperymentalnych Walkera i in. Becker i Faisal byli w stanie dopasować wyniki eksperymentalne na wielu NSI atomów gazu rzadkiego za pomocą swojego modelu. W rezultacie ponowne rozpraszanie elektronów może być traktowane jako główny mechanizm występowania procesu NSI.

Wielofotonowa jonizacja elektronów walencyjnych i fragmentacja cząsteczek wieloatomowych

Jonizacja wewnętrznych elektronów walencyjnych jest odpowiedzialna za fragmentację cząsteczek wieloatomowych w silnych polach laserowych. Zgodnie z modelem jakościowym dysocjacja molekuł odbywa się w trzyetapowym mechanizmie:

  • MPI elektronów z wewnętrznych orbitali cząsteczki, co skutkuje powstaniem jonu cząsteczkowego na poziomach ro-wibracyjnych wzbudzonego stanu elektronowego;
  • Szybkie przejście bez promieniowania do wysoko położonych poziomów ro-wibracyjnych niższego stanu elektronowego; oraz
  • Późniejsza dysocjacja jonu na różne fragmenty przez różne kanały fragmentacji.

Fragmentacja molekularna indukowana krótkim impulsem może być stosowana jako źródło jonów w wysokosprawnej spektroskopii mas. Selektywność zapewniana przez źródło oparte na krótkich impulsach jest lepsza niż oczekiwana przy stosowaniu konwencjonalnych źródeł opartych na jonizacji elektronowej, w szczególności gdy wymagana jest identyfikacja izomerów optycznych.

Ramka Kramersa-Hennebergera i efekty fazy jonizacji

Badanie silnego pola jonizacji atomu w tzw. układzie Kramersa-Hennebergera (KH) prowadzi do wniosku, że wydajność jonizacji silnie zależy od czasowych szczegółów impulsu jonizującego, ale niekoniecznie od natężenia pola i całkowitej energii jonizującego impuls pompowany do atomu. Ramka Kramersa-Hennebergera jest ramką bezinterwałową poruszającą się ze swobodnym elektronem pod wpływem harmonicznego impulsu laserowego. Swobodne rozwiązanie równań Newtona dla elektronu w jednym wymiarze w harmonicznym polu lasera

będzie również harmonijny

Ramka idąca z tym elektronem zostanie uzyskana przez przekształcenie współrzędnych

podczas gdy dodany potencjał kulombowski będzie

Średni czas pełnego cyklu tego potencjału, który jest

będzie parzystą funkcją, a zatem mającą maksimum w chwili dla tych warunków początkowych, roztwór będzie w KH, a zatem będzie identyczny z roztworem swobodnych elektronów w układzie laboratoryjnym. Z drugiej strony prędkość elektronu jest przesunięta fazowo zarówno do natężenia pola, jak i do położenia elektronu:

Dlatego biorąc pod uwagę impulsy falkowe i definiując jonizację jako pełną ucieczkę z odcinka linii o długości 2r (lub z obszaru kulistego w trzech wymiarach) pełna jonizacja następuje w modelu klasycznym po czasie lub w ogóle nie następuje jonizacja w zależności od tego, czy falka pola harmonicznego jest odcinana przy zerowej minimalnej lub maksymalnej prędkości.

Dysocjacja – rozróżnienie

Substancja może dysocjować, niekoniecznie wytwarzając jony. Na przykład cząsteczki cukru stołowego dysocjują w wodzie (cukier jest rozpuszczony), ale istnieją jako nienaruszone jednostki neutralne. Innym subtelnym zdarzeniem jest dysocjacja chlorku sodu (soli kuchennej) na jony sodu i chloru. Chociaż może się to wydawać przypadkiem jonizacji, w rzeczywistości jony już istnieją w sieci krystalicznej. Kiedy sól ulega dysocjacji, jej składowe jony są po prostu otoczone cząsteczkami wody i ich efekty są widoczne (np. roztwór staje się elektrolityczny ). Jednak nie następuje transfer ani przemieszczenie elektronów. W rzeczywistości chemiczna synteza soli obejmuje jonizację. To jest reakcja chemiczna.

Zobacz też

Stół

Przemiany fazowe materii ( )
W celu
Z
Solidny Ciekły Gaz Osocze
Solidny Topienie Sublimacja
Ciekły Zamrażanie Odparowanie
Gaz Zeznanie Kondensacja Jonizacja
Osocze Rekombinacja

Bibliografia

Linki zewnętrzne

  • Słownikowa definicja jonizacji w Wikisłowniku